Bild 1: Realer Versuchsaufbau, hundertfach erfolgreich bestätigt

1. Begriffe gemäß Aufbau und Beobachtung:

• A‑Magnet: Ein einzelner seitlich geneigter Magnet in der unteren Ebene, minimal über dem Boden. Wird über einen Arm vom Drehteller an B vorbeigeführt. In der Etagen‑Variante optional.
• B‑Ebene: Viele (Regelfall) oder ein einzelner (Ausnahme) frei rotierender B‑Magnet unter dem Drehteller, auf dem Boden/Untergestell. Entspricht der roten Zone (Repeller‑Bereich).
• C‑Etage: Fixierte C‑Magnete in einer Schale über der B‑Ebene, fast senkrecht über den B‑Magneten, durch Drehtellerbewegung immer „ein Quäntchen voraus“. Entspricht der grünen Zone (Attraktor‑Bereich).

2. Basisgesetz: A–B‑Mechanismus (Rotationsauslösung durch Blockierung)

Das ist meine ursprüngliche, experimentell bestätigte Basisvariante – sie bleibt unverändert gültig:

$${\omega }_B={\omega }_{\text{block}}(r,{\phi }_A)+{\omega }_{\text{roll}}(v_A,{\phi }_A)$$

$$\mathrm{sgn}({\omega }_B)=-\mathrm{sgn}({\phi }_A)$$

$$v_{B,\parallel }=k\cdot v_A$$

Bedeutung:

• Blockierung + Umlenkung durch den geneigten A‑Magneten erzeugt eine Eigenrotation von B.
• Das Vorzeichen der Rotation ist durch die Neigung ${\phi }_A$ festgelegt.
• Die tangentiale Geschwindigkeit von B ist proportional zur Antriebs‑Geschwindigkeit $v_A$.

Diese Formel beschreibt A–B‑Rotationsauslösung, ohne C.

3. C–B‑Mechanismus: Rotationsauslösung durch Feldasymmetrie

In der Etagen‑Variante (mit C oben, B unten) kann Rotation auch ohne A entstehen – schon bei nur einem einzigen B‑Magneten, wenn C asymmetrisch ist (Nachbar, „ein Quäntchen voraus“).

Wir fassen das C‑Feld als Potential ${\mathrm{\Phi }}_C(r,\theta )$ in der Ebene von B:

$${\vec{F}}_C=-\mathrm{\nabla }{\mathrm{\Phi }}_C(r,\theta )$$

In Polarkoordinaten:

$$F_{C,r}=-\frac{\mathrm{\partial }{\mathrm{\Phi }}_C}{\mathrm{\partial }r},F_{C,\theta }=-\frac{1}{r}\frac{\mathrm{\partial }{\mathrm{\Phi }}_C}{\mathrm{\partial }\theta }$$

• $F_{C,r}$: radiale Komponente (Bahnführung)
• $F_{C,\theta }$: tangentiale Komponente (Rotationsauslösung)

Die Rotationsgleichung für einen einzelnen B‑Magneten:

$$I_B\frac{\mathrm{d}{\omega }_{B,C}}{\mathrm{d}t}=r\cdot F_{C,\theta }(r,\theta )$$

Im stationären Zustand:

$${\omega }_{B,C}=\text{konstante Eigenrotation durch C–B‑Feldasymmetrie}$$

Bedeutung:

• Schon ein B + ein C + Asymmetrie genügt, um eine bleibende Rotation von B zu erzeugen.
• Die Ursache ist keine mechanische Blockierung, sondern eine winkelabhängige Feldgeometrie.

4. C–B‑Mechanismus: Bahnführung (Leitstruktur ohne Anhebung)

Zusätzlich stabilisiert C die Umlaufbahn von B, ohne ihn anzuheben:

$$F_{C,r}(r)=-\frac{\mathrm{\partial }{\mathrm{\Phi }}_C}{\mathrm{\partial }r},F_{C,z}\approx 0$$

Für eine Umlaufbewegung mit Winkelgeschwindigkeit ${\omega }_{\text{orb}}$ und Radius $r$:

$$m_B{\omega }_{\text{orb}}^{2}r=\mid F_{C,r}(r)\mid$$

Bedeutung:

• C wirkt wie eine anziehende, aber vertikal tolerante Leitfläche.
• B wird auf einer Bahn gehalten, ohne angehoben zu werden.
• Das ist die kosmische Analogie: – grün (Attraktor) zieht radial an, – rot (Repeller) rotiert und driftet, – Bahnen bleiben erhalten.

Bild 2: Vorschlage zur Analogie zur Rotationsdynamik im Kosmos

5. Gesamtrotation eines B‑Magneten

Wenn sowohl A als auch C beteiligt sind, ergibt sich für die Eigenrotation von B:

$${\omega }_B={\omega }_{B,AB}+{\omega }_{B,C}$$

wobei:

• ${\omega }_{B,AB}$ aus dem A–B‑Basisgesetz stammt,
• ${\omega }_{B,C}$ aus der C–B‑Feldasymmetrie stammt.

Zusätzlich kann B eine Umlaufbewegung mit ${\omega }_{\text{orb}}$ haben, die durch die radiale C‑Leitstruktur stabilisiert wird:

• Eigenrotation: ${\omega }_B$
• Umlaufrotation: ${\omega }_{\text{orb}}$

Das ist meine „doppelte Rotation“: Spin + Orbit.

Damit haben wir:

• ein Basisgesetz für A–B (Blockierung → Umlenkung → Rotation),
• ein Feldgesetz für C–B (Asymmetrie → tangentiale Komponente → Rotation),
• und ein Leitstrukturgesetz für C–B (radiale Führung ohne Anhebung → stabile Bahnen).